Aprovado pelo editorial e publicação
Conselho OGASA
Compilado por: Ph.D. Ciências, Professor Associado Assistente V.M.Fomin I.P.Fomin
Revisores: Dr. ciências, prof. Kirílov V.Kh. Ph.D. tecnologia. Ciências, Professor Associado Giterman D.I.
INTRODUÇÃO
A mecânica teórica é a ciência da leis gerais movimento e equilíbrio dos corpos. Na mecânica teórica, o movimento é entendido como uma mudança na posição dos corpos no espaço e no tempo.
O tempo na mecânica teórica é considerado absoluto, ou seja, procedendo de forma idêntica em todos os sistemas de referência. As propriedades do espaço em que ocorre o movimento dos corpos são consideradas independentes dos corpos e idênticas em todos os pontos do espaço e em todas as direções, ou seja, é considerado homogêneo e isotrópico. Isto significa que a mecânica teórica é baseada nos conceitos da mecânica clássica (newtoniana).
A mecânica teórica, como a mecânica clássica em geral, reflete apenas aproximadamente as propriedades do mundo circundante, uma vez que as propriedades do espaço e do tempo, bem como as propriedades dos corpos, como ficou claro na primeira metade do século XX e foi refletido na teoria da relatividade, dependem do movimento dos próprios corpos. Porém, para a resolução de problemas em que são considerados corpos que se movem a velocidades distantes da velocidade da luz (e este é o caso na grande maioria dos casos práticos), os seus resultados revelam-se bastante aceitáveis para cálculos técnicos.
A mecânica teórica é uma ciência natural baseada nos resultados da experiência. Isto se manifesta na formulação dos axiomas nos quais se baseia. Além disso, utiliza amplamente aparatos matemáticos para derivar resultados e utilizá-los na resolução de problemas práticos.
Os principais objetos da mecânica teórica são pontos materiais, corpos absolutamente rígidos e seus sistemas. No entanto, as suas leis e resultados são amplamente utilizados em muitas disciplinas técnicas (resistência dos materiais, teoria da elasticidade,
mecânica estrutural, mecânica dos fluidos e dos gases) na resolução de diversos problemas técnicos.
A mecânica teórica consiste em três seções: estática, cinemática e dinâmica.
EM A estática estuda as condições de equilíbrio dos corpos e a interação dos corpos em equilíbrio.
EM a cinemática estuda o movimento dos corpos do ponto de vista geométrico, ou seja, independentemente das forças que atuam sobre esses corpos.
EM a dinâmica estuda o movimento dos corpos dependendo das forças que atuam sobre os corpos.
PARTE I. ESTATÍSTICA
_____________________________________________________________
CAPÍTULO I
CONCEITOS BÁSICOS E AXIOMAS DE ESTÁTICA
§ 1. Corpo absolutamente rígido
Um corpo é dito absolutamente sólido se a distância entre dois pontos quaisquer permanece inalterada.
Isso significa que durante o movimento a forma do corpo não muda, ou seja, tal corpo é não deformável. Na verdade, se um corpo experimenta, por exemplo, tensão, então sempre haverá pontos no corpo cuja distância entre eles aumenta. Se o corpo sofrer compressão, sempre haverá pontos no corpo cuja distância entre eles diminui, etc. Na natureza, não existem corpos indeformáveis. O conceito de corpo absolutamente rígido é um conceito abstrato, ou seja, obtido como resultado da negligência das deformações do corpo durante o movimento para um estudo mais claro do movimento do próprio corpo como tal.
O conceito de força é um dos conceitos indefiníveis ou básicos.
A questão é que cada conceito é introduzido através de alguns
um conjunto de outros conceitos. EM |
|||||
por sua vez, esta totalidade |
|||||
determinado através de algum outro |
|||||
outro conjunto de conceitos e |
|||||
etc. Se você continuar se movendo |
|||||
direção, | |||||
resultado | nós viemos | ||||
alguns | primário | ||||
conceitos que não podem ser |
|||||
determinado através de qualquer |
|||||
outro. O conceito de força é apenas |
|||||
pertence a estes. | |||||
As forças surgem como resultado da interação de corpos, ou seja, a fonte de toda força é algum corpo. A força é uma medida da influência de um corpo sobre outro e é, portanto, caracterizada por:
1. tamanho,
3. ponto de aplicação,
aqueles. a força é o vetor aplicado. EM sistema internacional unidades de medida quantidades físicas a força é medida em newtons (N).
As quantidades vetoriais, em particular as forças, serão indicadas por letras latinas impressas em negrito, e suas quantidades pelas mesmas letras, mas impressas em fonte regular.
§ 3. Momento de força em relação ao eixo.
Para caracterizar a capacidade de rotação de uma força em relação a um eixo, uma quantidade especial chamada
momento da força em torno do eixo.
O momento m z (F) da força F em relação ao eixo z é chamado
um número que é determinado pela seguinte regra: | ||||
desenhe o plano Π, |
||||
perpendicular ao eixo, |
||||
força do projeto em |
||||
esse avião | ||||
encontre o ponto de intersecção |
||||
eixo e plano e pro- |
||||
traçamos uma perpendicular a partir deste ponto |
||||
ações |
||||
projeções de força, | ||||
multiplique o comprimento h é- |
||||
a perpendicular pela quantidade |
||||
Projeção F/força, | ||||
atributo | ||||
sinal de trabalho | ||||
positivo |
||||
controle do eixo, é claro que a força |
||||
cria rotação em torno de um eixo no sentido anti-horário | ||||
"menos" caso contrário. | ||||
Assim, obtemos
m z (F) = ±F/h.
Propriedades do momento de força em relação ao eixo.
1. Se a linha de ação da força for paralela ao eixo, então o momento da força em relação ao eixo é zero.
Na verdade, neste caso a projeção de F / força F no plano Π é igual a zero (ver Apêndice 2).
2. Se a linha de ação da força intercepta o eixo, então o momento da força em relação ao eixo é zero.
Desenhemos um plano perpendicular ao eixo diretamente através do ponto O da intersecção da linha de ação da força e do eixo. É fácil perceber que neste caso a linha de ação da projeção da força também passa pelo ponto O. Portanto, o comprimento das perpendiculares h caídas deste ponto sobre a linha de ação F/ é igual a zero e, portanto, igual a zero e m z (F).
3. Se a força estiver em um plano perpendicular ao eixo, então o momento da força em relação ao eixo é determinado por uma regra mais simples:
1) encontrar o ponto de intersecção do eixo e do plano;
2) deste ponto traçamos uma perpendicular à linha de ação da força,
3) multiplique o comprimento da perpendicular h (que é chamado
ombro) pela quantidade de força F,
4) escolher um sinal de acordo com o parágrafo 5 da determinação do momento.
Assim, o momento da força Fig. 5 em relação ao eixo é determinado
neste caso, de acordo com a fórmula
m z (F) = ±Fh.
Isso é óbvio, pois neste caso F/=F.
§ 4. Momento de força em relação ao poste
Chamaremos de pólo um certo ponto fixo no espaço.
O momento mo (F) da força F em relação ao pólo O é o vetor que
1) preso no poste,
2) perpendicular ao plano em que se encontram a linha de ação da força e do pólo,
3) direcionado na direção a partir da qual pode ser visto que a força cria uma rotação no sentido anti-horário em relação ao pólo,
4) em valor absoluto é igual ao produto da magnitude da força
no ombro, ou seja, pelo comprimento da perpendicular h, baixada do pólo até a linha de ação da força:
| m o (F ) |=Fh .
Propriedades do momento de força em relação ao pólo:
1. Se a linha de ação da força passa pelo pólo, então o momento da força em relação ao pólo é zero.
É óbvio que neste caso o comprimento da perpendicular que deve ser traçada do pólo à linha de ação da força é igual a zero. Portanto, segue-se que o próprio momento é zero.
2. O momento da força em relação ao poste não muda quando a força é transferida ao longo de sua linha de ação.
Isso se explica pelo fato de que, com tal transferência, o plano no qual estão localizadas a linha de ação da força e o pólo permanece inalterado. O braço h e o sentido de rotação também permanecem inalterados, criado à força(Fig. 8).
3. A soma geométrica dos momentos de duas forças diretamente opostas em relação a qualquer pólo é igual a zero.
Diretamente opostas (abreviadas p.p.s.) estão as forças que se encontram na mesma linha reta, direcionadas em direções opostas e iguais em magnitude (Fig. 9).
Os momentos das forças diretamente opostas F 1 e F 2 estão na mesma linha reta e são direcionados em direções opostas, pois são perpendiculares ao mesmo plano e as rotações criadas pelas forças são opostas (Fig. 9). As magnitudes dos momentos são iguais, pois as magnitudes das forças são iguais. Portanto, podemos escrever a igualdade m o (F 1 )= − m o (F 2 ) , o que implica a igualdade a zero soma geométrica momentos.
§ 5. Representação do momento de força em relação ao pólo na forma de produto vetorial
O vetor raio do ponto A é o vetor r conectando
conectando o pólo O com este ponto (Fig. 10).
Teorema. O momento da força em relação ao pólo é igual ao produto vetorial do vetor raio do ponto de aplicação da força
Prova. Vamos ter certeza de que a igualdade (1) é verdadeira. Para isso, é necessário mostrar que os vetores dos lados esquerdo e direito da igualdade têm as mesmas magnitudes e as mesmas direções.
Da definição do momento de força em relação ao pólo, temos
| m o (F ) |= Fh . |
Por definição do produto vetorial
20ª edição. - M.: 2010.- 416 p.
O livro descreve os fundamentos da mecânica de um ponto material, um sistema de pontos materiais e um corpo rígido em um volume correspondente aos programas das universidades técnicas. São apresentados muitos exemplos e problemas, cujas soluções são acompanhadas de instruções metodológicas adequadas. Para estudantes de tempo integral e meio período de universidades técnicas.
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ÍNDICE
Prefácio à Décima Terceira Edição 3
Introdução 5
SEÇÃO UM ESTÁTICA DE UM CORPO SÓLIDO
Capítulo I. Conceitos básicos e disposições iniciais dos artigos 9º
41. Corpo absolutamente rígido; força. Problemas de estática 9
12. Disposições iniciais de estática » 11
$ 3. Conexões e suas reações 15
Capítulo II. Adição de forças. Sistema de Força Convergente 18
§4. Geometricamente! Método de adição de forças. Resultante de forças convergentes, expansão de forças 18
f 5. Projeções de força em um eixo e em um plano, Método analítico de especificação e adição de forças 20
16. Equilíbrio de um sistema de forças convergentes_. . . 23
17. Resolução de problemas de estática. 25
Capítulo III. Momento de força em torno do centro. Par de potência 31
i 8. Momento de força em relação ao centro (ou ponto) 31
| 9. Algumas forças. Momento casal 33
f10*. Teoremas sobre equivalência e adição de pares 35
Capítulo IV. Trazendo o sistema de forças para o centro. Condições de equilíbrio... 37
f 11. Teorema da transferência paralela de força 37
112. Trazendo um sistema de forças para um determinado centro - . , 38
§ 13. Condições de equilíbrio de um sistema de forças. Teorema sobre o momento da resultante 40
Capítulo V. Sistema plano de forças 41
§ 14. Momentos algébricos de força e pares 41
115. Reduzindo um sistema plano de forças à sua forma mais simples.... 44
§ 16. Equilíbrio de um sistema plano de forças. O caso das forças paralelas. 46
§ 17. Resolvendo problemas 48
118. Equilíbrio de sistemas de corpos 63
§ 19*. Sistemas de corpos (estruturas) estaticamente determinados e estaticamente indeterminados 56"
f 20*. Definição de esforços internos. 57
§ 21*. Forças distribuídas 58
E22*. Cálculo de treliças planas 61
Capítulo VI. Fricção 64
! 23. Leis do atrito deslizante 64
: 24. Reações de ligações ásperas. Ângulo de fricção 66
: 25. Equilíbrio na presença de atrito 66
(26*. Atrito da rosca na superfície cilíndrica 69
127*. Fricção de rolamento 71
Capítulo VII. Sistema de força espacial 72
§28. Momento de força em torno do eixo. Cálculo do vetor principal
e o momento principal do sistema de força 72
§ 29*. Trazendo o sistema espacial de forças à sua forma mais simples 77
§trinta. Equilíbrio de um sistema espacial arbitrário de forças. Caso de forças paralelas
Capítulo VIII. Centro de gravidade 86
§31. Centro de Forças Paralelas 86
§ 32. Campo de força. Centro de gravidade de um corpo rígido 88
§ 33. Coordenadas dos centros de gravidade de corpos homogêneos 89
§ 34. Métodos de determinação das coordenadas dos centros de gravidade dos corpos. 90
§ 35. Centros de gravidade de alguns corpos homogêneos 93
SEÇÃO DOIS CINEMÁTICA DE UM PONTO E DE UM CORPO RÍGIDO
Capítulo IX. Cinemática do ponto 95
§ 36. Introdução à cinemática 95
§ 37. Métodos para especificar o movimento de um ponto. . 96
§38. Vetor de velocidade pontual. 99
§ 39. Vetor do “torque do ponto 100”
§40. Determinar a velocidade e aceleração de um ponto usando o método de coordenadas para especificar movimento 102
§41. Resolvendo problemas de cinemática pontual 103
§ 42. Eixos de um triângulo natural. Valor numérico da velocidade 107
§ 43. Aceleração tangente e normal de um ponto 108
§44. Alguns casos especiais de movimento de um ponto PO
§45. Gráficos de movimento, velocidade e aceleração de um ponto 112
§ 46. Resolvendo problemas< 114
§47*. Velocidade e aceleração de um ponto em coordenadas polares 116
Capítulo X. Movimentos de translação e rotação de um corpo rígido. . 117
§48. Movimento para frente 117
§ 49. Movimento rotacional de um corpo rígido em torno de um eixo. Velocidade angular e aceleração angular 119
§50. Rotação uniforme e uniforme 121
§51. Velocidades e acelerações de pontos de um corpo em rotação 122
Capítulo XI. Movimento plano-paralelo de um corpo rígido 127
§52. Equações de movimento plano-paralelo (movimento de uma figura plana). Decomposição do movimento em translacional e rotacional 127
§53*. Determinando as trajetórias dos pontos de um plano figura 129
§54. Determinando as velocidades dos pontos em um plano figura 130
§ 55. Teorema sobre as projeções das velocidades de dois pontos em um corpo 131
§ 56. Determinação das velocidades dos pontos de uma figura plana usando o centro instantâneo das velocidades. O conceito de centróides 132
§57. Resolução de problemas 136
§58*. Determinação das acelerações de pontos de um plano figura 140
§59*. Centro de aceleração instantânea "*"*
Capítulo XII*. O movimento de um corpo rígido em torno de um ponto fixo e o movimento de um corpo rígido livre 147
§ 60. Movimento de um corpo rígido com um ponto fixo. 147
§61. Equações cinemáticas de Euler 149
§62. Velocidades e acelerações dos pontos do corpo 150
§ 63. Caso geral de movimento de um corpo rígido livre 153
Capítulo XIII. Movimento de ponto complexo 155
§ 64. Movimentos relativos, portáteis e absolutos 155
§ 65, Teorema da adição de velocidades »156
§66. Teorema da adição de acelerações (teorema de Coriolns) 160
§67. Resolução de problemas 16*
Capítulo XIV*. Movimento complexo de um corpo rígido 169
§68. Adição movimentos translacionais 169
§69. Adição de rotações em torno de dois eixos paralelos 169
§70. Engrenagens de dentes retos 172
§ 71. Adição de rotações em torno de eixos que se cruzam 174
§72. Adição de movimentos translacionais e rotacionais. Movimento do parafuso 176
SEÇÃO TRÊS DINÂMICA DE UM PONTO
Capítulo XV: Introdução à Dinâmica. Leis da dinâmica 180
§ 73. Conceitos básicos e definições 180
§ 74. Leis da dinâmica. Problemas da dinâmica de um ponto material 181
§ 75. Sistemas de unidades 183
§76. Principais tipos de forças 184
Capítulo XVI. Equações diferenciais de movimento de um ponto. Resolvendo problemas de dinâmica de pontos 186
§ 77. Equações diferenciais, movimento de um ponto material nº 6
§ 78. Solução do primeiro problema de dinâmica (determinação das forças de um determinado movimento) 187
§ 79. Solução do principal problema de dinâmica do movimento retilíneo de um ponto 189
§ 80. Exemplos de resolução de problemas 191
§81*. Queda de um corpo em um meio resistente (no ar) 196
§82. Solução do problema principal de dinâmica, com movimento curvilíneo de um ponto 197
Capítulo XVII. Teoremas gerais de dinâmica de pontos 201
§83. A quantidade de movimento de um ponto. Impulso de força 201
§S4. Teorema sobre a mudança no momento de um ponto 202
§ 85. Teorema sobre a mudança no momento angular de um ponto (teorema dos momentos) " 204
§86*. Movimento sob a influência de uma força central. Lei das áreas... 266
§ 8-7. Trabalho de força. Poder 208
§88. Exemplos de cálculo de trabalho 210
§89. Teorema sobre a mudança na energia cinética de um ponto. "...213J
Capítulo XVIII. Não livre e relativo ao movimento do ponto 219
§90. Movimento não livre do ponto. 219
§91. Movimento relativo de um ponto 223
§ 92. A influência da rotação da Terra no equilíbrio e movimento dos corpos... 227
§ 93*. Desvio do ponto de queda da vertical devido à rotação da Terra "230
Capítulo XIX. Oscilações retilíneas de um ponto. . . 232
§ 94. Vibrações livres sem levar em conta as forças de resistência 232
§ 95. Oscilações livres com resistência viscosa (oscilações amortecidas) 238
§96. Vibrações forçadas. Rezonayas 241
Capítulo XX*. Movimento de um corpo no campo de gravidade 250
§ 97. Movimento de um corpo lançado no campo gravitacional da Terra "250
§98. Satélites artificiais Terra. Trajetórias elípticas. 254
§ 99. O conceito de ausência de peso."Quadros de referência locais 257
SEÇÃO QUATRO DINÂMICA DO SISTEMA E DO CORPO SÓLIDO
G i a v a XXI. Introdução à dinâmica de sistemas. Momentos de inércia. 263
§ 100. Sistema mecânico. Forças externas e internas 263
§ 101. Massa do sistema. Centro de massa 264
§ 102. Momento de inércia de um corpo em relação a um eixo. Raio de inércia. . 265
$ 103. Momentos de inércia de um corpo em relação a eixos paralelos. Teorema de Huygens 268
§ 104*. Momentos centrífugos de inércia. Conceitos sobre os principais eixos de inércia de um corpo 269
US$ 105*. O momento de inércia de um corpo em torno de um eixo arbitrário. 271
Capítulo XXII. Teorema sobre o movimento do centro de massa do sistema 273
$ 106. Equações diferenciais de movimento de um sistema 273
§ 107. Teorema sobre o movimento do centro de massa 274
$ 108. Lei da conservação do movimento do centro de massa 276
§ 109. Resolvendo problemas 277
Capítulo XXIII. Teorema sobre a mudança na quantidade de um sistema móvel. . 280
$ MAS. Quantidade de movimento do sistema 280
§111. Teorema sobre a mudança no momento 281
§ 112. Lei da conservação do momento 282
US$ 113*. Aplicação do teorema ao movimento de líquido (gás) 284
§ 114*. Corpo de massa variável. Movimento de foguete 287
Gdava XXIV. Teorema sobre como alterar o momento angular de um sistema 290
§ 115. Momento principal do momento do sistema 290
$ 116. Teorema sobre mudanças no momento principal das quantidades de movimento do sistema (teorema dos momentos) 292
$ 117. Lei da conservação do momento angular principal. . 294
$ 118. Resolução de problemas 295.
US$ 119*. Aplicação do teorema dos momentos ao movimento do líquido (gás) 298
§ 120. Condições de equilíbrio para um sistema mecânico 300
Capítulo XXV. Teorema sobre a mudança na energia cinética de um sistema. . 301.
§ 121. Energia cinética do sistema 301
$ 122. Alguns casos de cálculo de trabalho 305
$ 123. Teorema sobre a mudança na energia cinética do sistema 307
$ 124.
US$ 125*. Problemas mistos "314
$ 126. Campo de força potencial e função de força 317.
$ 127, Energia Potencial. Lei da conservação da energia mecânica 320
Capítulo XXVI. "Aplicação de teoremas gerais à dinâmica de corpo rígido 323
$ 12 e. Movimento rotacional de um corpo rígido em torno de um eixo fixo ".323"
$ 129. Pêndulo físico. Determinação experimental de momentos de inércia. 326
$ 130. Movimento plano-paralelo de um corpo rígido 328
US$ 131*. Teoria elementar do giroscópio 334
US$ 132*. O movimento de um corpo rígido em torno de um ponto fixo e o movimento de um corpo rígido livre 340
Capítulo XXVII. Princípio de D'Alembert 344
$ 133. Princípio de D'Alembert para um ponto e um sistema mecânico. . 344
$ 134. Vetor principal e momento de inércia principal 346
$ 135. Resolvendo problemas 348
$ 136*, Reações didáticas agindo no eixo de um corpo em rotação. Balanceamento de corpos rotativos 352
Capítulo XXVIII. O princípio dos deslocamentos possíveis e a equação geral da dinâmica 357
§ 137. Classificação das conexões 357
§ 138. Possíveis movimentos do sistema. Número de graus de liberdade. . 358
§ 139. O princípio dos movimentos possíveis 360
§ 140. Resolvendo problemas 362
§ 141. Equação geral da dinâmica 367
Capítulo XXIX. Condições de equilíbrio e equações de movimento de um sistema em coordenadas generalizadas 369
§ 142. Coordenadas generalizadas e velocidades generalizadas. . . 369
§ 143. Forças generalizadas 371
§ 144. Condições de equilíbrio de um sistema em coordenadas generalizadas 375
§ 145. Equações de Lagrange 376
§ 146. Resolvendo problemas 379
Capítulo XXX*. Pequenas oscilações do sistema em torno da posição de equilíbrio estável 387
§ 147. O conceito de estabilidade do equilíbrio 387
§ 148. Pequenas oscilações livres de um sistema com um grau de liberdade 389
§ 149. Pequenas oscilações amortecidas e forçadas de um sistema com um grau de liberdade 392
§ 150. Pequenas oscilações combinadas de um sistema com dois graus de liberdade 394
Capítulo XXXI. Teoria Elementar do Impacto 396
§ 151. Equação básica da teoria do impacto 396
§ 152. Teoremas gerais da teoria do impacto 397
§ 153. Coeficiente de recuperação de impacto 399
§ 154. Impacto de um corpo em um obstáculo estacionário 400
§ 155. Impacto central direto de dois corpos (impacto de bolas) 401
§ 156. Perda de energia cinética durante uma colisão inelástica de dois corpos. Teorema de Carnot 403
§ 157*. Atingindo um corpo giratório. Centro de impacto 405
Índice de assunto 409
Disponível em formatos: EPUB | PDF | Facebook2
Páginas: 736
O ano de publicação: 1998
Linguagem: russo
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Arkusha A.I. Guia para resolver problemas em mecânica teórica, 1971
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Arkusha A.I., Frolov M.I. Mecânica técnica, 1983
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Bat M.I., Dzhanelidze G.Yu., Kelzon A.S. Mecânica teórica em exemplos e problemas,
Vol.1 - Estática e cinemática, 1967 (7 MB) - Baixar
Vol.2-Dinâmica, 1966 (7,1 MB) - Baixar
Berezova O.A., Drushlyak G.E., Solodovnkov R.V. Mecânica teórica,
Coleção de problemas, 1980. (7,2 MB) - Baixar
Butenin N.V., Lunts Ya.L., Merkin D.R. Curso teórico de mecânica,
Vol.1 - Estática e cinemática, 1979 (2,8 MB) - Baixar
Gernet M.M. Curso teórico de mecânica, 1973
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Dievsky V.A., Malysheva I.A. Mecânica teórica. Coleção de tarefas, 2009
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Ishlinsky A.Yu. Mecânica teórica. Designações de letras de quantidades, 1980
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Kepe O.E. Coleção de pequenos problemas sobre mecânica teórica, 1989
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Kirsanov M.N. Reshebnik. Mecânica teórica, 2002
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, 1986 e anos posteriores de publicação.
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Meshchersky I.V. Coleção de problemas de mecânica teórica, 1975
(9Mb) - Baixar
Loytsyansky L.G., Lurie A.I. Curso teórico de mecânica,
Vol.1 - Estática e cinemática, 1982 (10,3 MB) - Baixar
Vol.2-Dinâmica, 1983 (12,9 MB) - Baixar
Novozhilov I.M., Zatsepin M.F. Cálculos típicos baseados em computador para mecânica teórica.,
1986 (2,2 MB) - Baixar
Olofinskaya V.P. Mecânica técnica, 2007
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Setkov V.I. Coleção de problemas em mecânica técnica., 2003
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Starzhinsky V.M. Mecânica teórica. Curso curto Por programa completo VTUZOV, 1980
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Targ S.M. Curso de curta duração em mecânica teórica, 1986
(6,5Mb) - Baixar
Mecânica teórica. Diretrizes e tarefas de controle para estudantes a tempo parcial de especialidades de construção, transportes, engenharia mecânica e fabricação de instrumentos de instituições de ensino superior. Ed. Targa S.M. , edição 3, 1982
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Mecânica teórica: Orientações e trabalhos de teste para alunos de meio período de energia térmica, mineração, metalurgia, instrumentação elétrica e automação e especialidades tecnológicas, bem como especialidades de engenharia geológica, elétrica, engenharia eletrônica e automação, químico-tecnológica e engenharia- ensino superior econômico instituições educacionais. Ed. Targa S.M. , edição 3, 1983
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Mecânica teórica: Diretrizes e trabalhos de teste para estudantes de meio período de energia, mineração, metalurgia, fabricação de instrumentos elétricos e automação, especialidades tecnológicas, bem como especialidades geológicas, elétricas, eletrônicas e de automação, químicas-tecnológicas e engenharia-econômicas de universidades . Ed. Targa S.M. , edição 4, 1988
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TEORIA.
NOVO.
V. D. Tanoeiro. Aulas de mecânica teórica. Em 3 volumes. 1970-1974. djvu.
Volume 2. 256 páginas. 10,3 MB.
Volume 3. 271 pp. 10,0 MB.
Palestras sobre mecânica teórica foram ministradas pelo autor durante vários anos para alunos do departamento de matemática aplicada e mecânica da Faculdade de Matemática da Universidade Estadual de Novosibirsk. As “Palestras” incluem os principais temas do curso universitário de mecânica teórica. Primeiro é apresentada a cinemática e depois a dinâmica. Esta estrutura de curso é consistente com os programas atuais do departamento em disciplinas matemáticas. O estudo da mecânica no departamento aplicado começa com a mecânica teórica e depois continua em vários cursos gerais dedicados à mecânica do contínuo: introdução à mecânica do contínuo, dinâmica dos hidrogás, teorias da elasticidade e da plasticidade. De acordo com isso, a mecânica teórica é interpretada como a mecânica dos modelos mais simples de corpos reais. Ao discutir métodos de pesquisa e padrões gerais mecânica teórica, são delineadas perspectivas para seu desenvolvimento na mecânica do contínuo. Outra característica da apresentação é a ênfase nos problemas matemáticos que levam a soluções para os problemas mecânicos em consideração, uma vez que o estudo de problemas semelhantes é uma parte importante da mecânica do contínuo. Baixe em depositfiles
